摘要
尽管自汤川第一次从介子交换的角度描述核子间的作用力以来,已有数十年的进展1在美国,对强相互作用的充分理解仍然是现代科学中一个相当大的挑战。剩下的一个困难来自于强作用力的非摄动性质,这导致了夸克在质子大小量级的距离上受到限制的现象。在这里,我们表明,在相对论重离子碰撞中,夸克和胶子在一个扩展的体积上被释放,两种产生的矢量(自旋1)介子,即φ和K* 0,出现了令人惊讶的全球自旋排列模式。特别是,φ的全局自旋对齐出乎意料的大,而K的* 0等于0。观察到的φ的自旋对齐模式和大小不能用传统机制解释,而一个与强力场连接的模型2,3.,4,5,6,即在标准模型和量子色动力学中进行有效的代理描述,以适应当前的数据。这种联系如果完全建立,将为研究强力场的行为开辟一条潜在的新途径。
这是订阅内容的预览,通过你所在的机构访问
访问选项
订阅《自然》+
立即在线访问《自然》和其他55种《自然》杂志
29.99美元
每月
订阅期刊
获得1年的完整期刊访问权限
199.00美元
每期仅需3.90美元
所有价格均为净价格。
增值税稍后将在结帐时添加。
税务计算将在结账时完成。
买条
在ReadCube上获得时间限制或全文访问。
32.00美元
所有价格均为净价格。
![](https://media.springernature.com/m312/springer-static/image/art%3A10.1038%2Fs41586-022-05557-5/MediaObjects/41586_2022_5557_Fig1_HTML.png)
![](https://media.springernature.com/m312/springer-static/image/art%3A10.1038%2Fs41586-022-05557-5/MediaObjects/41586_2022_5557_Fig2_HTML.png)
![](https://media.springernature.com/m312/springer-static/image/art%3A10.1038%2Fs41586-022-05557-5/MediaObjects/41586_2022_5557_Fig3_HTML.png)
数据可用性
本研究的所有原始数据都是使用布鲁克海文国家实验室的STAR探测器收集的,不向公众提供。支持本研究结果的衍生数据可在HEPData存储库(https://www.hepdata.net/record/129067)或向通讯作者索取。
代码的可用性
处理STAR探测器收集的原始数据的代码和分析产生的数据的代码都没有提供给公众。
参考文献
关于基本粒子的相互作用。我。Proc。物理。数学。Soc。日本。17, 48-57(1935)。
盛,X.-L。,Oliva, L. & Wang, Q. What can we learn from the global spin alignment ofϕ重离子碰撞中的介子?理论物理。启维101, 096005(2020)。
盛,X.-L。,Oliva, L. & Wang, Q. Erratum: What can we learn from the global spin alignment ofϕ重离子碰撞中的介子?理论物理。启维105, 099903(2022)。
盛,X.-L。,Wang, Q. & Wang, X.-N. Improved quark coalescence model for spin alignment and polarization of hadrons.理论物理。启维102, 056013(2020)。
盛,X.-L。,Oliva, L., Liang, Z.-T., Wang, Q. & Wang, X.-N. Spin alignment of vector mesons in heavy-ion collisions. Preprint athttps://arxiv.org/abs/2205.15689(2022).
盛,X.-L。,Oliva, L., Liang, Z.-T., Wang, Q. & Wang, X.-N. Relativistic spin dynamics for vector mesons. Preprint athttps://arxiv.org/abs/2206.05868(2022).
亚森,我,等人。RHIC的夸克胶子等离子体和彩色玻璃凝聚体?从BRAHMS实验的角度来看。诊断。理论物理。一个757, 1-27(2005)。
后面,b.b.等人。PHOBOS视角下RHIC的发现。诊断。理论物理。一个757, 28-101(2005)。
亚当斯,J.等。寻找夸克-胶子等离子体的实验和理论挑战:STAR合作对RHIC碰撞证据的关键评估。诊断。理论物理。一个757, 102-183(2005)。
Adcox, K.等人。RHIC相对论性核-核碰撞中致密部分物质的形成:PHENIX合作的实验评价。诊断。理论物理。一个757, 184-283(2005)。
梁,Z.-T。&王晓宁。非中心全局极化夸克胶子等离子体一个+一个碰撞。理论物理。启。94, 102301 (2005);错误:96039901(2006)。
梁,Z.-T。&王晓宁。非中心矢量介子的自旋对准一个+一个碰撞。理论物理。列托人。B629, 20-26(2005)。
非极化高能强子-强子碰撞中的极化次级粒子?预印在https://arxiv.org/abs/nucl-th/0410089(2004)。
张志刚,张志刚,张志刚。重离子碰撞中涡度偏振探针的研究。理论物理。启C76, 044901(2007)。
李志刚,李志刚,李志刚。高能重离子碰撞中角动量守恒的研究。理论物理。启C77, 024906(2008)。
高,黄永发。et al。非中心的全局夸克极化一个+一个碰撞。理论物理。启C77, 044902(2008)。
接近,f.e。夸克和parton简介(学者,1979)。
亚当奇克,L.等。核碰撞中的全球Λ超子极化:最旋涡流体的证据。自然548, 62-65(2017)。
亚当,J.等。在Au + Au碰撞中Λ超子的全局极化\ \√{{年代}_ {NN}} \)= 200 GeV。理论物理。启C98, 014910(2018)。
阿卜杜拉,M. S.等。Au + Au碰撞中的全球Λ-hyperon极化\ \√{{年代}_ {NN}} \)= 3 GeV。理论物理。启C104, l061901(2021)。
Acharya, S.等人。全球两极分化的Λ和{\ \(\酒吧λ}\)Pb-Pb碰撞中的超子\ \√{{年代}_ {NN}} \)= 2.76和5.02 TeV。理论物理。启C101, 044611(2020)。
Kornas, F. J.在SIS18用HADES测量Λ超子的全球偏振的系统学。EPJ Web会议。259, 11016(2022)。
席林,K.,塞both, P. & Wolf, G. E.偏振光子对矢量介子产生的分析。诊断。理论物理。B15, 397-412 (1970);勘误表18, 332(1970)。
波斯坎泽,A. M. &沃洛申,S. A.分析相对论性核碰撞中各向异性流动的方法。理论物理。启C58, 1671-1678(1998)。
杨,Y.-G。,Fang, R.-H., Wang, Q. & Wang, X.-N. Quark coalescence model for polarized vector mesons and baryons.理论物理。启C97, 034917(2018)。
夏,X.-L。,Li, H., Huang, X.-G. & Zhong Huang, H. Local spin alignment of vector mesons in relativistic heavy-ion collisions.理论物理。列托人。B817, 136325(2021)。
高,黄永发。相对论性重离子碰撞中的螺旋极化。理论物理。启维104, 076016(2021)。
王德杰,王德杰,王德杰。Λ周边重离子碰撞的极化。理论物理。启C88, 034905 (2013);勘误表93, 069901(2016)。
Müller, B. & Yang, D.-L。来自湍流色场的反常自旋极化。理论物理。启维105, l011901(2022)。
Abelev, B. I.等。自旋对准测量K* 0(892)和ϕ(1020)矢量介子在重离子碰撞\ \√{{年代}_ {NN}} \)= 200 GeV。理论物理。启C77, 061902(2008)。
安德森等人。STAR时间投影室:研究RHIC高多重事件的独特工具。诊断。Instrum。物理方法。研究一个499, 659-678(2003)。
Llope, W. J. RHIC STAR实验中的多间隙rpc。诊断。Instrum。物理方法。研究一个661, s110-s113(2012)。
Acharya, S.等人。相对论性重离子碰撞中自旋-轨道角动量相互作用的证据。理论物理。启。125, 012301(2020)。
塞罗,B. D. &瓦列卡,J. D.相对论性核多体问题。放置诊断。理论物理。16, 1-327(1986)。
Gasser, J. & Leutwyler, H.手性扰动理论到一个环。安。理论物理。158, 142-210(1984)。
谢夫曼,范施泰因,萨哈罗夫,希格斯玻色子与核子的相互作用。理论物理。列托人。B78, 443-446(1978)。
瑟奈,L. P.,卡普斯塔,J. I. & Welle, T. Λ和{\ \(\酒吧λ}\)高能核碰撞中重子流与介子场的自旋相互作用。理论物理。启C99, 021901(2019)。
Karpenko, I. & Becattini, F.在相对论性核碰撞中Λ极化的研究\ \√{{年代}_ {{\ rm {NN}}}} \)7.7 -200 GeV。欧元。理论物理。j . C77, 213(2017)。
杨晓明,杨晓明,杨晓明。单玻色子交换势的核子-核子散射。3年代波包括在内。理论物理。牧师。1771435-1442(1969)。
内格尔斯,M. M., Rijken, T. A. & de Swart, J. J.从雷格极理论的低能核子-核子势。理论物理。启维17768(1978)。
高凝聚态物质理论。安。理论物理。83, 491-529(1974)。
梅耶尔,m.g.关于原子核的封闭壳层。2理论物理。牧师。75, 1969-1970(1949)。
哈塞尔,O.詹森,J. H. D.和苏斯,H. E.关于核结构中的“神奇数字”。理论物理。牧师。75, 1766(1949)。
阿德勒,C.等。RHIC零度量热计。诊断。Instrum。物理方法。研究一个470, 488-499(2001)。
C. a .波束-波束计数器:STAR的局部偏振计。AIP会议程序980, 390-396(2008)。
奥尔高尔,c.e.等。STAR端帽电磁量热计。诊断。Instrum。物理方法。研究一个499, 740-750(2003)。
唐安华,涂斌,周春生。测量矢量介子在相对论重离子碰撞中的全局自旋对准的实际考虑。理论物理。启C98, 044907(2018)。
Abelev, B.等人。在Au + Au碰撞中确定粒子产生,方位各向异性和干涉测量\ \√{{年代}_ {NN}} \)= 9.2 GeV。理论物理。启C81, 024911(2010)。
亚当斯,J.等。K(892)* Au+Au和共振产生p+p碰撞在\ \√{{年代}_ {NN}} \)= 200 GeV。理论物理。启C71, 064902(2005)。
Aggarwal, m.m.等人。K* 0铜+铜和金+金碰撞产生\ \√{{年代}_ {NN}} \)= 62.4 GeV和200 GeV。理论物理。启C84, 034909(2011)。
Lan, S., Lin, z - w。,年代hi, S. & Sun, X. Effects of finite coverage on global polarization observables in heavy ion collisions.理论物理。列托人。B780, 319-324(2018)。
很好,v & Nevski, P. in第11届高能与核物理计算国际会议进程143 - 146(2000)。
陈,K.-B。,Liang, Z.-T., Song, Y.-K. & Wei, S.-Y. Spin alignment of vector mesons in high energypp碰撞。理论物理。启维102, 034001(2020)。
Florkowski, W. & Ryblewski, R. Λ自旋极化测量的解释。理论物理。启C106, 024905(2022)。
确认
我们感谢RHIC运营小组和BNL的RCF, LBNL的NERSC中心和开放科学网格联盟提供的资源和支持。这项工作得到了美国能源部科学办公室核物理办公室、美国国家科学基金会、中国国家自然科学基金会、中国科学院、中国科学技术部和中国教育部、NCKU教育部高等教育Sprout项目、韩国国家研究基金会、捷克科学基金会和教育部的部分支持。捷克共和国青年和体育部、匈牙利国家研究、发展和创新办公室、匈牙利人力资源部新国家卓越计划、印度政府原子能部和科学技术部、波兰国家科学中心、克罗地亚共和国科学、教育和体育部、德国联邦部长für教育、科学和技术(BMBF)、Helmholtz协会、教育、文化、体育、科学和技术省(MEXT)和日本科学促进协会(JSPS)。
作者信息
作者及隶属关系
财团
贡献
所有作者都有广泛的贡献。
道德声明
相互竞争的利益
作者声明没有利益竞争。
同行评审
同行评审信息
自然感谢Andrea Dainese、Ilya Selyuzhenkov和xin nian Wang对本工作的同行评审所作的贡献。
额外的信息
扩展的数据图形和表格
扩展数据图1组合-背景-减去不变质量分布的示例以及作为cos函数的提取产量θ*对于n和K* 0介子。
一个, n→K的例子++ K−不变质量分布,减去组合背景,对cos积分θ*。b,例如\ ({{\ rm {K}}} ^{* 0} \,酒吧(\ {{{rm \ {K}}} ^ {* 0}}) \ {{\ rm {K }}}^{-}{{\ rm{\π }}}^{+}\,({{\ rm {K }}}^{+}{{\ rm{\π }}}^{-})\)不变质量分布,减去组合背景,对cos积分θ*。c,提取φ的yield作为cos的函数θ*。d, K的提取率* 0作为cos的函数θ*。
图2效率修正后的ϕ-meson屈服随cos的函数关系θ,与公式(2)方法.
红色的星号是带|的φ介子的效率修正产量y| < 1.0和1.2 <pTc . < 1.8 GeV−1为20-60%的中心度\ \√{{年代}_ {{\ rm {NN}}}} = 27 \, rm {GeV}} {\ \).
图3效率修正和接受修正K* 0介子的产率是cos的函数θ,与公式(5)方法.
蓝色圆圈表示K的效率修正和接受修正产量* 0带|的介子y| < 1.0和2.0 <pTc . < 2.5 GeV−1为20-60%的中心度\ \√{{年代}_ {{\ rm {NN}}}} = 54.4 \, rm {GeV}} {\ \).
扩展数据图4 ϕ-介子ρ00从一阶和二阶事件平面得到。
红色星点(灰色方块)表示对ϕ-介子ρ00作为光束能量的函数,用二阶(一阶)事件平面得到。
扩展数据图5 ϕ-介子ρ00对于不同的量化轴。
ϕ介子ρ00作为光束能量的函数,对于面外方向(恒星)和面内方向(钻石)。曲线是基于理论计算对ϕ-介子场的拟合2.相应的G年代从拟合中获得的值显示在图例中。
扩展数据图6ρ00作为不同碰撞能量下的φ的横向动量的函数。
灰色方块和红色星形分别是用一阶和二阶事件平面得到的结果。
扩展数据图7ρ00作为K的横向动量的函数* 0不同的碰撞能量。
实圆是用二阶事件平面得到的结果。
扩展数据图8ρ00作为φ(上面板)和K的中心性函数* 0(较低的面板)。
实心方块和星号是φ介子的结果,分别用一阶和二阶事件平面获得。实心圆是K的结果* 0用二阶事件平面得到的介子。
图9 φ和K的全局自旋对齐测量* 00-20%中心度Au+Au碰撞中的矢量介子。
实心方块和星号是φ介子的结果,分别用一阶和二阶事件平面获得。实心圆是K的结果* 0用二阶事件平面得到的介子。
权利和权限
根据与作者或其他权利持有人签订的出版协议,自然或其许可方(例如,社会或其他合作伙伴)对本文拥有排他性权利;作者对这篇文章接受的手稿版本的自我存档仅受此类出版协议的条款和适用法律的约束。
关于本文
引用本文
明星合作。n和K的全局自旋对齐模式* 0重离子碰撞中的介子。自然(2023)。https://doi.org/10.1038/s41586-022-05557-5
收到了:
接受:
发表:
DOI:https://doi.org/10.1038/s41586-022-05557-5